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  • 場效應管放大電路的靜態詳解
    • 發布時間:2021-03-16 14:56:26
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    場效應管放大電路的靜態詳解
    根據偏置電路形式,場效應管放大電路的直流通路分為自給偏壓電路和分壓式偏置電路。
    場效應管放大電路
    一、自給偏壓電路
    用N溝道結型場效應管組成的自給偏壓電路如圖Z0217所示。
    自給偏壓原理:在正常工作范圍內,場效應管的柵極幾乎不取電流,IG= 0,所以,UG = 0,當有IS = ID流
    過RS時,
    必然會產生一個電壓Us=IsRs=IdRs,從而有
    UGS = UG- US= - IDRS
    依靠場效應管自身的電流ID 產生了柵極所需的負偏壓,故稱為自給偏壓。
    為了減小RS對放大倍數的影響,在RS 兩端并聯了一個旁路電容 Cs。
    估算靜態工作點,由圖Z0217所示電路的直流通路可得:
    UGS = UG- US= - IDRSGS0223
    UDS = ED - ID(RS + Rd) GS0224
    結型場效應管的轉移特性可近似表示為:
    場效應管放大電路
    式中IDSS為飽和漏電流,VP為夾斷電壓。
    聯立求解GS0223~GS0225各式,便可求得靜態工作點Q(ID,UGS,UDS)。
    場效應管放大電路
    二、分壓式偏置電路
    由于參數IDSS ,VP 等與溫度有關,因此,場效應管放大電路也要設法穩定靜態工作點。
    實際上,自給偏壓電路就具有一定的穩定Q點的能力。例如:溫度升高使ID增加時,US也隨之增加,從而使
    UGS 更負,反過來又抑制了ID的增大。但如果對溫度穩定性要求更高時,單純靠增大RS來穩定Q點,勢必會導
    致Au下降,甚至產生嚴重的非線性失真。圖Z0218所示的分壓式偏置電路,通過R1與R2分壓,給柵極一個固定
    的IE電壓,這樣就可以把RS選的比較大,而Q點又不致于過低。圖中Rg的主要作用是增大輸入電阻,進一步減
    小柵極電流。
    對分壓式偏置電路,在確定靜悉工作點時,同樣可用圖解法和計算法。與自給偏壓電路不同之處是UG≠0。只
    需將柵源回路直流負載線方程改為:
    場效應管放大電路
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